Дипломная работа: Исследование свойств магнитных жидкостей методом светорассеяния
Для правильного измерения приведенной интенсивности 
необходимо знать величину
I потока рассеянного света, достигающего поверхности
приемника (ФЭУ). Если 
- телесный угол
для конуса лучей, идущих из малого рассеивающего объема в центре кюветы через
диафрагму приемника, то вследствие преломления на поверхности кюветы он
принимает значение 
, где 
- относительный показатель
преломления жидкость-воздух.
Кажущееся уменьшение расстояния r от
приемника до оси пучка будет 
и 
. Так как 
, то
.
(4.1)
Обычно в приборах выполнено условие 
,
следовательно,
.
(4.2)
В работе [36] показано, что поправка 
на
показатель преломления для кюветы с плоской передней стенкой остается такой же
и для цилиндрической кюветы.
Приборы для изучения угловой зависимости рассеяния должны быть юстированы таким образом, чтобы при всех угловых положениях приемника рассеянного света (ФЭУ) конус лучей не пересекал верхнюю и нижнюю границы светового пучка, идущего через кювету.
Поправка на величину рассеивающего объема. При различных угловых
положениях приемника света он «просматривает» разный по величине рассеивающий
объем. В случае достаточно узкого и строго параллельного первичного светового
пучка величина рассеивающего объема должна меняться с углом 
как 
. Практика показывает, однако,
что имеют место небольшие отклонения от этого закона, связанные с некоторой непараллельностью
пучка, несовершенством оптико-механической части приборов и другими
инструментальными факторами. Желательно поэтому пользоваться «поправкой на
объем», экспериментально определяемой для каждой отдельной кюветы. Поправку
легко найти, снимая по точкам индикатрису рассеяния для чистой жидкости
(растворителя). Если в этом случае 
есть
отсчет по прибору под углом 
, а 
- под углом 900,
то «поправка на объем», на которую множится отсчет интенсивности рассеяния
раствора под углом 
для приведения
его к объему, соответствующему угловому положению приемника рассеяния под 900
к основному пучку, будет 
.
Поправка на отражение света. В тех случаях, когда различны
показатели преломления раствора 
и
стекла 
, из которого изготовлена
кювета, в последней происходит отражение первичного и рассеянного света,
могущее в принципе исказить результаты измерений. Подобное искажение
усиливается, если измерительная кювета находится не в жидкой среде, а в
воздухе. При этом следует принимать во внимание отражение первичного светового
пучка и отражение рассеянного света от границы стекло – воздух.
Рис. 4.2. иллюстрирует указанную ситуацию для случая параллельного
светового пучка при измерениях асимметрии рассеяния 
в
восьмигранной кювете.
Рис. 4.2. Схема к введению поправки на отражение первичного светового пучка от выходной грани кюветы.
Если коэффициент отражения пучка на границе стекло – воздух обозначить b (отражением жидкость – стекло можно пренебречь в случае
незначительной разности показателей преломления), то с учетом однократного
отражения пучка получим для кажущейся (измеряемой) асимметрии рассеяния
:
(4.3)
Для истинной асимметрии 
и тогда
из предыдущей формулы получаем:
(4.4)
Величину коэффициента отражения b можно (для случая прямого отражения) вычислить по хорошо известной из курса оптики формуле
,
(4.5)
где 
и 
- показатели преломления
стекла и воздуха. Беря для стекла 
,
получим 
.
Из (4.4) следует, что поправка на отражение пучка, не очень значительная при умеренной асимметрии рассеяния, становится весьма существенной при большой асимметрии. Учет отражения существенно усложняется в случае, если лучи непараллельны или кювета цилиндрическая. Очевидны, таким образом, преимущества использования кюветы с поглощением света на выходе основного пучка и (или) помещения ее в жидкость.
В некоторых фотоэлектрических приборах измеряемой величиной является отношение
. Если при этом в кювете
имеет место обратное отражение пучка, то аналогично соотношению (4.3) получают:
(4.6)
и
(4.7)
Из (4.6) и (4.7) легко получить значение 
:
.
(4.8)
Таблицы, содержащие поправки на отражение пучка для кювет различной формы, можно найти в работе [36].
§2. Описание эксперимента.
Целью
настоящей работы являлось изучение кинетики рассеяния света магнитной жидкостью
(МЖ) при воздействии на неё импульсных электрических магнитных полей. Одной из
причин изменения интенсивности рассеяния света МЖ является образование в
магнитном поле цепочечной структуры магнетитовых частиц, что позволяет рассматривать
такие МЖ как пространственную дифракционную решётку. Другой причиной увеличения
интенсивности рассеянного света может служить возникновение кластеров (агрегатов)
частиц. Такие агрегаты могут возникать не только при воздействии на МЖ внешнего
магнитного поля, но и при разбавлении исходного образца чистым растворителем,
при понижении температуры, при длительном воздействии на МЖ световых потоков и
др.. Важно отметить, что наиболее подвержены агрегированию образцы долгого
срока хранения. Хорошо известно, что механизм рассеяния света во многом
определяется соотношением размеров рассеивающих центров и длины световой волны 
. Средний диаметр
магнетитовых частиц МЖ составляет порядка 
нм,
что значительно меньше длины световой волны. При этом интенсивность рассеянного
света обратно пропорциональна четвёртой степени длины волны (
). Соответствующий механизм
рассеяния принято называть рэлеевским механизмом. Механизм рассеяния света на
частицах, соизмеримых по размерам с длиной волны, значительно отличается от
рэлеевского закона и качественно может быть описан соотношением 
, где 
.
Другим критерием отличия рэлеевских МЖ от нерэлеевских является характер индикатрис рассеяния. Интенсивность света, рассеянного рэлеевской МЖ, минимальна под прямым углом к направлению распространения падающего на образец света и одинаково быстро возрастает в обе стороны от этого направления, то есть носит симметричный характер. Индикатрисы же рассеяния нерэлеевских жидкостей асимметричны с преобладанием интенсивности в направлении распространения падающего луча.
Размеры упомянутых выше кластеров соизмеримы с длиной электромагнитной волны оптического диапазона, что говорит о нерэлеевском характере рассеяния такой МЖ и вынуждает для описания процессов рассеяния применять чрезвычайно сложный математический аппарат теории Ми.
Прежде чем приступать к изучению рассеяния света магнитной жидкостью при воздействии внешнего магнитного поля, целесообразно предварительно выяснить, является ли рассеяние света исследуемыми образцами рэлеевским. В связи с этим, нами было проведено экспериментальное исследование угловой зависимости рассеяния света на магнитной жидкости с объемной концентрацией коллоидного магнетита 0,01 %. С этой целью была собрана экспериментальная установка, представленная на рисунке 1.
|
||||
 |
||||
4
|
3
|
2
1
|
9 5 6
|
8 7
Рис. 1 Экспериментальная установка для снятия индикатрисы рассеяния
Составные элементы установки монтировались на оптической скамье. Источником света служит гелий-неоновый лазер 1 с длиной волны 632,8 нм, мощностью 2 мВт. Магнитная жидкость наливается в кювету 3, которая представляет собой два коаксиальных цилиндра, изготовленных из стекла. Во внешний цилиндр наливается керосин, для уменьшения интенсивности рассеяния света самой кюветой. На оси, перпендикулярно направлению распространения падающего луча, расположен фотоэлектронный умножитель 4, который закреплен на поворотном столике 9 и может поворачиваться от 00 до 3600. Питание фотоэлектронного умножителя осуществляется источником высокого напряжения Б5 – 24 А (7). С выхода фотоэлектронного умножителя сигнал поступает на усилитель постоянного тока 5, а усиленный сигнал - на вход регистрирующего устройства, в качестве которого применен запоминающий осциллограф С8 – 13. Луч света также проходит через электромеханический прерыватель 2, который представляет собой диск с четырьмя прорезями, вращающийся в вертикальной плоскости, служащий для модуляции оптического пучка. Питание прерывателя осуществляется источником постоянного напряжения ЛИПС, величиной 12 В.
Страницы: 1, 2, 3, 4, 5, 6, 7, 8
